Расчет течений газа при наличии энергообмена

    Дисциплина: Химия и физика
    Тип работы: Курсовая
    Тема: Расчет течений газа при наличии энергообмена

    Казанский Государственный Университет
    Механико-математический факультет.
    Курсовая работа
    Расчет течений газа при наличии энергообмена.
    Выполнил студент
    курса мехмата:
    Закиев Р.Н.
    Научный руководитель:
    Филатов Е.И.
    Казань 2003.
    Движение подогреваемого газа по трубе постоянного сечения.
    Процесс подвода тепла вносит особый вид сопротивления: при подогреве движущегося газа полное давление падает. Будем рассматривать движение газа в трубке изображенной на рисунке:
    Прибегнем к следующей идеализированной схеме. Газ поступает в трубу х-г из канала с большим поперечным сечением. Пусть скорость потока мала.
    Х1,
    Г1.
    Согласно уравнению Бернулли
    Отсюда изменение полного давления
    Из уравнения неразрывности
    Из уравнения импульсов можно определить падение статического давления при подогреве на участке х-г (пренебрегая трением):
    Подставив эту разность в уравнение (1) , имеем
    Обнаруженное “тепловое сопротивление” можно объяснить так: как известно, повышение
    энтропии в газе зависит как от количества подведенного тепла, так и от температурного уровня:
    Оценим влияние подвода тепла на расход газа в трубе. Отношение расходов газа при наличии и отсутствии подогрева в трубе:
    Исследуем теперь падение давления на участке х-г трубы при большой дозвуковой скорости движения газа.
    При значительных скоростях течения плотность газа при подогреве уменьшается не только из-за повышения температуры, но и вследствие понижения статического давления .В связи с этим
    скорость газа увеличивается вдоль трубы быстрее, чем температура. Скорость звука, которая пропорцианальна корню квадратному из абсолютной температуры, увеличивается вдоль трубы
    значительно медленнее, чем скорость потока. По этой причине число М=
    по длине трубы растет.
    Поток имеющий любую начальную скорость , можно за счет соответствующего подогрева довести до критической скорости(М
    Г=1). При большом начальном значении числа М понадобится незначительный подогрев. Чем ниже скорость , тем более сильный критический подогрев необходим. Но никаким
    подогревом нельзя перевести поток в цилиндрической трубе в сверхзвуковую область. Это явление носит название теплового кризиса.
    Естественно, после того, как в конце трубы достигнут кризис, скорость потока в начале трубы не может быть увеличена никакими способами. Если по достижении кризиса продолжать
    подогрев газа , то величина критической скорости в конце трубы растет , а скорость в начале трубы падает. Иначе говоря, заданному количеству тепла соответствует совершенно определенное
    предельное значение числа М в начале трубы. Величины
    и М связаны следующим соотношением:
    Задачи на расчет течения газа при наличии энергообмена.
    задача.
    (Давидсон В. Е. “Основы газовой динамики в задачах”. Задача№169 )
    (Все формулы использованные при решении задач взяты
    из задачника Давидсона В.Е.)
    Постановка задачи:
    Поток воздуха подогревается в цилиндрической трубе сжиганием в нем горючего, расход которого составляет 5% от расхода воздуха. До подогрева скорость воздуха
    =50 м/сек, давление р
    1=9,89 ата, температура торможения Т
    01=400
    0К.Найти скорость и давление газа в сечении трубы ,где температура торможения Т
    02=1500
    0К.Принять к=1,33,
    =291 дж/кг*град. Трением пренебречь.
    Решение задачи:
    Воспользуемся теоремой импульсов переписанной (для труб с прямолинейной осью) в скалярной форме:
    Применим ее в виде теоремы сохранения импульсов, т.е. при
    =0.Откуда:
    здесь
    -коэффициент скорости,
    - коэффициент скорости на входе,
    - коэффициент скорости на выходе из трубы.
    -секундный расход газа.
    Найдем
    м/сек.
    Внутри трубы к=1,33
    м/сек.
    . Так как расход
    больше
    на 5% то
    )=7.5049.Подставим найденные значения в формулу (2)
    =0,29825
    =3,35295
    Реальным будет только первое решение, поскольку подогревом нельзя перевести дозвуковой поток в сверхзвуковой. Зная коэффициент скорости мы можем найти скорость , этому
    коэффициенту соответствующую:
    м/сек.
    где по уравнению расхода
    -коэффициент восстановления полного давления.
    -газодинамическая функция.
    здесь постоянные .
    Вычисляем
    по формуле (8):
    =0,3937 и
    =0,3868.Найдем значения
    =1.4
    =1,33
    л=1,4
    ), и
    л=1,4
    ) по таблицам газодинамических функций:
    =1.4
    )=0,2036 ,
    =1,33
    )=0,4443,
    л=1,4
    )=0,9886,
    л=1,4
    ) =0,9496.Подставим все найденные значения в формулы (6),(7) и (8).Найдем
    из формулы (6) р
    2: р
    2=9,0126 ата.
    Ответ
    =210.54 м/сек, р
    2=9,0126 ата.
    задача.
    (Давидсон В. Е. Основы газовой динамики в задачах. Задача№170 ).
    Постановка задачи:
    Сделать одномерный расчет степени подогрева , скорости воздуха и поперечных размеров для полутеплового сопла (тепловое воздействие на дозвуковую часть
    потока в цилиндрической трубе, геометрическое—на сверхзвуковую) по следующим данным: до подогрева в камере температура торможения Т
    01=289
    0 К, давление торможения р
    01=20 ата, скорость потока
    1=62,2 м/сек, секундный весовой расход воздуха через сопло
    Gt=9 кг/сек, истечение расчетное в атмосферу при давлении р
    а=1,03 ата. Определить тягу сопла
    Решение задачи:
    В конце камеры подогрева воздух должен иметь критическую скорость .
    м/сек. При известной критической скорости и начальной скорости на входе в цилиндрическую часть сопла можно вычислить
    1-коэффициент скорости на входе в трубу.
    kp=0.1999. Т.к. в конце трубы воздух имеет критическую скорость,
    на выходе из трубы-
    2=1. По теореме сохранения полного импульса
    в цилиндрической части
    Из этой формулы находим
    температуру торможения на выходе из трубы:Т
    02=1955
    0 К При известной температуре торможения можем найти скорость воздуха на выходе из цилиндрической части сопла:
    2=809.24 м/сек. Та же теорема ,выраженная через газодинамическую функцию
    ), дает коэффициент восстановления полного давления
    а)=
    а и , следовательно ,
    а)=0,0638. По газодинамическим таблицам находим значение
    а=1,81.Найдем скорость потока
    а=1464м/сек. Площадь поперечного сечения можно найти по формуле
    =0,00198 м
    ц - площадь поперечного сечения дозвуковой части сопла. Отсюда диаметр сечения дозвуковой части сопла:
    ц=88 мм.
    )=0.3965.
    a - площадь поперечного сечения сверхзвуковой части сопла.
    a=0,0049936м
    2. Диаметр сечения сверхзвуковой части сопла:
    а=135мм. Тягу сопла найдем по уравнению импульсов в форме
    R=2154 H.
    Ответ:
    02=1955
    0 К
    =809.24 м/сек ,
    =1464м/сек ,
    =88 мм,
    =135мм,
    =2154Н
    Список использованной литературы:
    Давидсон В. Е. “Основы газовой динамики в задачах”. Издательство “Высшая школа” Москва-1965г,
    Г.Н.Абрамович “Прикладная газовая динамика”. Издательство “Наука” Москва-1976г.
    Язык: Русский
    Скачиваний: 141
    Формат: Microsoft Word
    Размер файла: 40 Кб
    Автор:
    Скачать работу...

    Забрать файл

    Похожие материалы:


    Добавить комментарий
    Старайтесь излагать свои мысли грамотно и лаконично

    Введите код:
    Включите эту картинку для отображения кода безопасности
    обновить, если не виден код



ПИШЕМ УНИКАЛЬНЫЕ РАБОТЫ
Заказывайте напрямую у исполнителя!


© 2006-2016 Все права защищены